主要標(biāo)簽：褶皺濾袋 濾袋

結(jié)果與分析

不同噴吹壓力和噴吹距離條件下的壁面峰值壓力分布如圖4所示，可知，改變噴吹壓力和噴吹距離，沿濾袋長度方向上的壁面峰值壓力呈現(xiàn)相同的規(guī)律，在距袋口0.3m處壁面峰值壓力達(dá)到最大，后呈下降趨勢，在距袋口5m至袋底處，壁面峰值壓力又逐漸增大。這種現(xiàn)象是因?yàn)槊}沖噴吹時(shí)，壓縮氣流同時(shí)誘導(dǎo)數(shù)倍于己的二次氣流由袋口向袋底噴射，氣流于袋口位置達(dá)最大發(fā)展；在隨著氣流向袋底運(yùn)動(dòng)時(shí)，由于濾袋的透氣性，部分氣流會(huì)泄露到濾袋外，而且氣流在向下的運(yùn)動(dòng)的過程中會(huì)與濾袋摩擦，運(yùn)動(dòng)受阻壓力不斷損失，峰值壓力便不斷減??；袋底的回升現(xiàn)象是由于濾袋底部是封閉的，氣流運(yùn)動(dòng)到濾袋底部，會(huì)產(chǎn)生沖擊作用，形成反向氣流，造成濾袋底部的壓力值有所回升。壓力變化的總體趨勢與楊雪蓮、DANG關(guān)于圓形濾袋的壁面峰值壓力的測試曲線基本一致。

在噴吹壓力為0.2~0.4MPa時(shí)，隨著噴吹壓力的升高，濾袋各測點(diǎn)壁面峰值壓力也會(huì)增加。在噴吹距離為200mm時(shí)的濾袋壁面各測點(diǎn)峰值壓力高于噴吹距離180mm和220mm時(shí)的壁面峰值壓力，而噴吹距離180mm和220mm時(shí)的壁面峰值壓力相差不大。不同的噴吹距離條件下，濾袋壁面峰值壓力均在距袋口0.3m左右達(dá)到最大值，因此，不同的噴吹距離對(duì)濾袋壁面峰值壓力出現(xiàn)的位置幾乎沒有影響。

褶皺濾袋徑向截面上，波峰、波中、波谷所受的壁面峰值壓力基本相同。為了進(jìn)一步分析徑向截面測點(diǎn)之間峰值壓力的規(guī)律，比較數(shù)據(jù)的波動(dòng)情況和偏離平均數(shù)的離散程度，選用方差和標(biāo)準(zhǔn)差進(jìn)行衡量。不同測點(diǎn)的方差和標(biāo)準(zhǔn)差如圖5和圖6所示，可知，改變不同噴吹壓力和噴吹距離時(shí)，在1~7m內(nèi)無明顯浮動(dòng)，說明袋中袋底的壓力峰值基本穩(wěn)定。在袋口1m以內(nèi)，標(biāo)準(zhǔn)差和方差的變化較為明顯，主要由于袋口氣流較大，濾袋易受影響而產(chǎn)生振動(dòng)，噴吹壓力增大和噴吹直徑增加，袋口壁面受到的沖擊就越大，導(dǎo)致壁面峰值壓力不穩(wěn)定。表2為褶皺濾袋同一截面測點(diǎn)最大壓力偏差?？芍淖儑姶祲毫蛧姶稻嚯x，截面最大壓力偏差均小于10%。